Оптична активність води і водних систем - комплементарная медицина
У розділі 2.8.2.6 показано, що найпростіша білатеральна симетрія і відповідна їй асиметрія в фізичному світі в рамках моделі ПОЕФС-ТПФ виникають як наслідок топологічної структури осередку СО. Поверхня останньої представляє собою пляшку Клейна і тим самим в мікромасштабі забезпечує наявність виділеного напрямку в просторі. Конкретним механізмом його формування і, отже, хиральности виступає МГО.
В силу останнього твердження очевидно, що таке відоме прояв хиральности, як поляризація ЕМІ, є не рядовим, а основним на мікро- і макрорівнях. Більш того, стає зрозумілим, що обертання площини поляризації ЕМІ в моделі ПОЕФС-ТПФ є єдиний універсальний метод моделювання топології СО на всіх рівнях організації матерії, т. Е. Спосіб забезпечення межуровневом інваріантності топології СО.
Згідно з викладеними вище результатами (див. Розд. 2.8.3), характерним властивістю СО і його аналогів є те, що фізичні процеси в підпросторі XI (всередині осередку об`єднання) для спостерігача з XI (зовнішнього) представляють собою білий шум. Він, спрощено кажучи, породжується впливом ЕМВ з деструктивними частотами, обчислюваними на підставі формули (60). При цьому деструктивна частота тим нижче, чим більше просторовий масштаб об`єднання. Тому моделювання топології СО за допомогою ЕМІ на вищих рівнях організації матерії має являти собою не що інше, як сканування за шкалою частот від деструктивної частоти СО до аналогічної частоти моделює системи з відбором дискретних значень деструктивних частот. Однак практично всі відомі механізми фільтрації частот обмежені специфічними фізичними властивостями конкретних рівнів організації матерії і, крім того, не містять критеріювідповідності між топологією даної системи хвильових процесів і топологією осередку СО. Єдиним винятком є відбір частот по обертанню площини поляризації, який, можна вважати, і є єдиним універсальним механізмом фільтрації в який нас випадку. Зокрема, критерієм відповідності топологій виступає тут виконання рівності між сумарним кутом обертання площини поляризації за всіма деструктивним частотам (від деструктивної частоти СО до її аналога для моделює фізичної системи) і кутом обертання 4л (720 °), відповідним самототожного перетворенню осередку СО.
Безсумнівно, істотним є і випадок антисиметричного моделювання, т. Е. Інверсія модельної комірки СО в порівнянні з вихідною. Для нього, очевидно, права частина рівності (83) повинна скласти 2ПК. Якщо моделюється НЕ первинний осередок СО, а її аналог на одному з проміжних рівнів організації, то в якості верхньої межі інтегрування по v слід, очевидно, брати деструктивну частоту модельованої системи. Зокрема, для будь-якого автомоделювання замкнутої системи, в тому числі для системи УО - в цілому, рівність (83) звертається в тотожність.
Виконання рівності (83) означає встановлення супертрансгрессівной зв`язку з осередком моделируемого аналога СО (т. Е. З модельованої фізичної системою) через моделює систему, піддається прямому впливу оператора. Тим самим, згідно з результатами, представленими в розділі 2, оператор знаходить можливість виробляти супертрансгрессівние (для непосвячених представляються магічними) впливу на моделируемую систему. Тому рівняння (83) можна назвати основним рівнянням супертрансгрессіі, або, якщо завгодно, основним рівнянням магії. Зокрема, можна припустити, що лікувальний вплив біоенерготерапевта (екстрасенса) має в основі саме такий механізм. Тобто екстрасенс, керуючи трофічними впливами своєї власної нервової системи на свій власний орган, домагається можливо кращого виконання в останній рівності (83), в результаті чого встановлює супертрансгрессівную зв`язок з відповідним органом пацієнта, набуваючи тим самим можливість надавати на орган пацієнта бажаний вплив. Діапазон можливих впливів при цьому, мабуть, визначається ступенем наближення до виконання рівності (83). Ідеальне виконання цієї рівності, очевидно, можливо лише на рівні цілісної системи УО. Цікаво відзначити, що в поняттях містичних навчань останнє твердження означає наступне: єдиним дійсно всесильним магом є Бог.
А саме: представляється можливим запропонувати наступне гіпотетичне визначення: Монада слід вважати фізичну систему, для якої існує хоча б один частотний інтервал, при інтегруванні по якому рівність (83) хоча б в окремі моменти часу виконується в точності.
Відзначимо, що умова (83) носить, за визначенням, локальний, мікроскопічний характер. Однак для нього існує цікава макроскопічна аналогія. Уявімо собі два плоских проводять дзеркала Ml і М2, звернених відбивають світло один до одного (рис. 27) і забезпечених джерелами світла 51 і 52 (або 51 і 52).
Розглянемо ромб ABFD з діагоналлю BD і висотами ВС і DE, утворений перетинами AD і BF площин дзеркал, дійсними світловими променями АВ, BD і DF, а також нормалями ВС і DE до дзеркальних площин. Легко переконатися, що можливі різні варіанти бесповторного обходу всіх утворюють його відрізків. Такі, наприклад, шляхи CABCDBEDFE і CDBCABEDFE. Очевидно, що сума кутів повороту нормального вектора при обході по таким шляхам складе
Цю суму, проте, легко довести до 4п, ототожнити початкову і кінцеву точки обходу шляхом з`єднання їх відрізком РЄ. Отримана таким чином фгаура є не що інше, як двовимірне відображення (вірніше, двовимірний образ) односторонньої поверхні. Таким чином, для зовнішнього спостерігача зазначені траєкторії обходу є модель §- поверхні осередку СО, а задзеркальні простору XI.
Напрямки уявних променів, що проходять крізь дзеркала, утворюють в моделі X: при одному джерелі світла - виділене напрямок при двох джерелах -коордінатний базис (в загальному випадку скіс). Тим самим в моделі X задається метрика, раніше була відсутня щодо спостерігача з XT. Тому для спостерігача з Xt фізичні процеси в локальній моделі X перестають бути білим шумом, ентропія X набуває кінцеве значення. Це означає екзоенергетіческій фазовий перехід Xl щодо XT. Так що в Xt в просторово-часової області досвіду повинна виділятися енергія. 
Мал. 27. Схема уявного експерименту з дзеркалами. Пояснення см. В тексті
У граничному випадку ця енергія була б нескінченною і виділялася б в абсолютно випадковому напрямку. Однак існують очевидні обмеження, що накладаються геометрією і фізичними властивостями системи дзеркал і джерел світла: неповна когерентність світла від джерел, неточна кратність розмірів дзеркал ідеальним траєкторіях обходу, неповне відображення світла, розсіювання світла по ходу променів і т. П. Тому найбільш вираженого ефекту виділення енергії можна очікувати при використанні малопотужних лазерних джерел світла, підключених з двох сторін до одного і того ж моноволокон световоду. УВАГА! Хоча підбір параметрів такої експериментальної системи технічно скрутний, в силу чого в кожному окремому експерименті ймовірність отримання вибухового викиду енергії мала, все ж вона відмінна від нуля. Тому подібні експерименти необхідно проводити з урахуванням правил техніки безпеки, затверджених для вибухових робіт.
Відзначимо нарешті, що передбачений тут ефект не слід плутати з ефектом Казимира [116]. Останній неминуче матиме місце у разі дослідів з провідними дзеркалами, однак він у всіх випадках невеликий і повністю зводиться до поляризації вакууму на рівні Xt.
Зауваження. Відсутність видимого переломленого променя в разі відбиття від провідної поверхні або повне внутрішнє віддзеркалення в моноволокон световоде аж ніяк не означає, що переломлений промінь дійсно відсутня. Просто в першому випадку він дуже швидко поглинається матеріалом дзеркала, а в другому - його енергія повертається в світловод. Однак в обох випадках заломлені промені встигають створити виділений напрям в мікроскопічно тонких шарах &ldquo-задзеркальному&rdquo- середовищ. Це дозволяє ставити питання про можливе виникнення в останніх вакуумних решіток за типом індукованих кристалами, як це описано у вступній і заключній частинах голови 4.
Переходячи до розгляду біологічних систем, відзначимо, що здійсненність рівності (83) в них визначається дисперсією оптичного обертання внутрішніх середовищ: а) набором вільних оптично активних мономерів, б) мономірним складом біополімерів,
в) конформацией останніх. При цьому внесок конформації біополімерів в сумарну оптичну активність досить великий [139] і може складати десятки відсотків останньої. Конформація ж біополімерних молекул, відповідно до теорії Н. А. Бульенкова [61], практично цілком визначається конфігурацією водного фрактала, що модифікується, в свою чергу, такими факторами, як pH, іонна сила, температура, концентрація розчинених газів і ін. Крім того, структурні елементи водного фрактала самі по собі енантіоморфниє [61], т. е. можуть мати власну оптичну активність. Тому можна вважати, що вивчення оптичної активності води і водних систем повинно бути основою для розробки вже в недалекому майбутньому принципово нових підходів до управління фізіологічним станом організму.
- Оптична активність води
Назва цього підрозділу, безсумнівно, викличе протест у більшості хіміків і фізиків-оптиків. Дійсно, з часів перших досліджень оптичної активності і по теперішній час вважається загальноприйнятим, що навіть звичайна дистильована вода, не кажучи вже про минулу більш високу очищення, такий активністю не володіє. Ця догма знайшла своє практичне вираження в першу чергу в інструкціях до поляриметрії [139], де користувачеві безапеляційно пропонується, заповнивши вимірювальну кювету дистильованою водою, от`юстіровать прилад таким чином, щоб виміряні значення кута обертання площини поляризації відрізнялися від нуля не більше ніж на ціну поділки ноніуса .
У той же час не слід забувати, що: а) будь-який реальний зразок навіть &ldquo-надчистої&rdquo- води до моменту потрапляння в кювету приладу неминуче містить мінімум два види домішок: розчинені гази і слідові кількості матеріалу стінок судин, т. е. на ділі являє собою не воду як таку, а &ldquo-водну систему&rdquo-- б) відповідно до широко використовується в даній книзі теорії водного фрактала [61], структурні елементи останнього енантіоморфниє, т. е. навіть ідеально чиста вода може бути оптично неактивної лише через рацемизации, але аж ніяк не внаслідок початкового відсутності оптичної ізомерії структур. Рацемізації ж, як відомо, дуже чутлива до таких факторів, як температура, тиск, pH, наявність домішок і т. П. Тому, виходячи з теорії водного фрактала, можна припустити, що всякий реальний зразок води повинен володіти деякою оптичної активністю, величина якої залежить від умов вимірювання. У той же час оптична активність води навряд чи може досягати значних величин, оскільки водний фрактал через малу змінності кутових параметрів водневих зв`язків у воді повинен являти собою досить жорстку систему. І якщо це так, то цілком зрозуміло, що при звичайних поляриметричних вимірах, що проводяться з високоактивними речовинами, мала оптична активність води, до того ж варьирующая в залежності від невеликих коливань фізичних умов, сприймається експериментаторами лише як випадкова помилка.
Зважаючи на викладене, в перших серіях дослідів з вивчення оптичної активності води і залежності її від фізичних умов вимірювання був вироблений наступний методичний підхід.
- Для дослідження використовували воду, отриману шляхом пропускання звичайної дистильованої води через систему високого очищення &ldquo-Milli-Q-Water&rdquo- фірми &ldquo-Millipore&rdquo- (США). У найбільш ранніх дослідах користувалися бидистиллированной водою, отриманої в дистиляторі зі скла &ldquo-Пірекс&rdquo-. система &ldquo-Millipore&rdquo- забезпечує деоінізацію і дегазації води. Однак якщо інше не обумовлено, отриману воду витримували протягом доби в негерметичному посудині для встановлення рівноваги з атмосферним повітрям.
- Оскільки оптична активність води у всіх випадках передбачалася невеликий, а які б то не було дані про дисперсії оптичного обертання повністю були відсутні, було необхідно скористатися правилом адитивності кута оптичного обертання
J а (Л) з / Л = (а) [139] для отримання вимірних результуючих значень. З цією метою вимірювання проводили на Цукрометрія СУ-4, що дозволяє: а) створювати велику (до 40 см) довжину оптичного шляху-
б) проводити вимірювання в білому світі або з використанням широкосмугового червоно-оранжевого світлофільтра, т. е. користуватися правилом аддітівності- в) проводити вимірювання з досить високою точністю, так як ціна поділки ноніуса приладу дорівнює 0,05 ° S, або близько 0,017 кутового градуси.
- Цукрометр юстіровать тільки за наявними в комплекті поставки кристалічним стандартам, а ні в якому разі не по воді.
Мал. 28. До особливостей вимірювання кута оптичного обертання при роботі в широкому спектральної області. Пояснення см. В тексті
- Розглянемо довільну криву дисперсії оптичного обертання (рис. 28) на відрізку АВ шкали довжини хвиль.
По осі ординат відкладені значення кута а обертання площини поляризації з кроком квантування а, рівним ціні поділки ноніуса приладу. Ясно, що при достатній кількості відліків частота появи кожного конкретного значення а в протоколі досвіду буде прямо пропорційна зустрічальності даного значення на кривій дисперсії. Зокрема, при наявності в даній спектральної області ефекту Коттона частота появи відповідних значень а зросте вдвічі (див. Рис. 28). Все викладене неминуче відіб`ється на значенні будь-якого статистичного критерію, що описує гетерогенність числовий вибірки, зокрема розробленого нами раніше [295, 297] До ^, що обчислюється за формулою
(82) 1
де Мк і тх - обчислені за Стьюдентом загальноприйняті величини з виразу Мт для контрольної групи значень-Мо і топ - то ж для досвідченої групи-п - число варіант (відліків) в даній вибірці. Якщо при таких обставинах виконати вимірювання на одному і тому ж зразку спочатку в білому світі, а потім в більш вузькій спектральній області (в нашому випадку -Червоні-помаранчевої), після чого відповідним чином розрахувати Кг, можна, незважаючи на відсутність у Цукрометрія монохроматора, отримати деяке уявлення (правда, вельми приблизне) про характер кривих дисперсії оптичного обертання досліджуваних зразків.
Випереджаючи опис експериментальних даних, необхідно викласти деякі додаткові міркування про застосування Кг.
Очевидно, що формула (82) в початковому вигляді може бути використана в тих випадках, коли всі індивідуальні значення варіант в обох вибірках мають один і той же знак. Значення Кг при цьому змінюються у відносно невеликих межах і повністю визначаються такими параметрами розподілу вимірюваної величини, як його ширина, асиметрія, число і відносна чисельність модальних класів. Нижня межа, як видно з формули (82), є нуль верхнього ж межі теоретично немає, проте практично він визначається тим фактом, що індивідуальні значення варіант в одній і тій же серії вимірювань отримані за допомогою одного і того ж методу (приладу) з однієї і тієї ж роздільною здатністю і, отже, залежать лише від істинної гетерогенності вибірки вимірюваних об`єктів по даному параметру. На практиці нам в описаних умовах експерименту ні разу не доводилося стикатися зі значеннями Аgt; 10, хоча, звичайно, останнім в принципі можливо.
Зовсім інша ситуація виникає, якщо ми маємо справу зі знакозмінної величиною. Оскільки негативні значення К, очевидно, позбавлені фізичного сенсу, в розрахункову формулу слід в таких випадках підставляти величини. Крім того, в разі знакозмінних величин можливі варіації. Тоді Кг не тільки теоретично, але і на практиці може досягати дуже високих значень. Зокрема, нам неодноразово доводилося мати справу з двозначними і навіть тризначними значеннями Кт.
місцезнаходження об`єкта на кривій парабиотического процесу [295] і тим самим отримати ключ до управління його станом. Тому виявляється, що Kv дає можливість зробити щось дуже нетривіальне: кількісно охарактеризувати властивість, здавалося б, не формалізується - біологічний (взагалі кажучи, фізичний) сенс, значимість можна побачити відмінностей вимірюваної величини і / або виробленого впливу.
Кожен зразок в початковому стані (якщо інше не обумовлено, то при кімнатній температурі, яка складала 18 - 23 ° С) нами досліджений двічі: в білому світі і в широкій червоно-помаранчевої області. При цьому виробляли не шість відліків за ноніусом поляриметра, як рекомендовано в інструкції, а не менше 31. Потім кожен зразок, якщо інше не обумовлено, піддавали прогріванню до 40 ° С на водяній бані протягом 10 хв і подальшого природного охолодження до кімнатної температури, після чого знову досліджували в білому і червоному світлі. Вважали, що при таких умовах може бути отримана важлива характеристика зразка води - тип релаксації водневих зв`язків після їх порушення нагріванням до температури, декілька перевершує фізіологічну, але все ж часто зустрічається при гарячкових станах у людини. Величину K1 вираховували, як для кожного зразка після прогріву і охолодження по відношенню до його власного початкового стану, так і для всіх дослідних зразків (піддавалися різним фізико-хімічних впливів) по відношенню до вихідної воді.
Приступаючи до опису результатів вимірювань, відзначимо насамперед, що жодне з чисел, наведених в таблицях даного і наступного підрозділів, не слід розглядати як якийсь нормативний показник. Структура води вельми лабильна і залежить від безлічі факторів, які важко піддаються або зовсім не піддаються обліку в умовах однієї лабораторії. Вироблення нормативних значень для параметрів, обумовлених структурою води, принципово неможлива без комплексного моніторингу таких факторів, як спосіб очищення води, склад і структура стінок судин для її зберігання і вимірювальних кювет, температури, тиску, напруженості і частот фонових ЕМП, гравітаційних приливних впливів і мн . ін. Тому в існуючих умовах допустимо звертати увагу на кількісні ознаки лише в межах одного досвіду чи однієї серії дослідів, співвідносячи дослідні значення з контрольними. При цьому контрольні вимірювання повинні бути повторені щонайменше двічі - на початку і в кінці досліду. В цілому ж слід відзначати лише якісні закономірності, т. Е. Спрямованість змін вимірюваного параметра. Намагаючись ж співвідносити закономірності, які спостерігаються при вивченні &ldquo-чистої&rdquo- води in vitro, з біологічними ефектами, доводиться сподіватися на мудрість еволюції, адаптованих компенсаторні механізми біосистем до демпфированию випадкових зрушень і виділенню інтегральних ефектів.
Однак незважаючи на висловлені тут застереження, навіть в дуже простих дослідах з водою вдається виявити суттєві структурні закономірності. Розглянемо, наприклад, результати одного з перших дослідів з вивчення оптичної активності води на рівноважної бидистиллированной воді (табл. 16).
У ньому досліджені чотири модифікації води: вихідна равновесная- тала, після заморожування при -12 ° С про намагніченість, отримана шляхом пропускання вихідної води через скляну воронку, на трубку якої насаджено два феритових кільцевих постійних магніту, що створюють поле з індукцією 7Е- так звана шокова, т. е. піддана кип`ятіння протягом 20 хв і подальшого швидкого охолодження до кімнатної температури в щільно закритій колбі, заповненої під пробку. Легко бачити, що, як і передбачалося вище на основі концепції водного фрактала, вільна рідка вода може бути оптично неактивної (контрольний зразок в початковому стані), проте відсутність оптичної активності в даному випадку є наслідок рівноваги між оптично активними стереоізомерних структурами. Дійсно, в даному досвіді всі використані види обробки води привели до зміщення вихідного рівноваги в ту чи іншу сторону і придбання водою оптичної активності, яка визначається при досить високих рівнях статистичної значимості.
Неможливо не помітити і ще ряд принципово важливих фактів. Так, оптична активність води характеризується не тільки яскраво вираженої температурної залежністю, а й настільки ж явним гистерезисом, в тому числі температурних. Справді, оптична активність досліджених зразків, певна в одних і тих же умовах вимірювання, має велике значення залежала від попередньої обробки. Зокрема, у всіх зразках прогрівання до 40 ° С з наступним охолодженням до кімнатної температури (табл. 16, стовпець 3) привело до різкого зсуву сумарною оптичної активності вліво. При цьому останній ефект, очевидно, лише частково пов`язана з модифікацією структур, що мають спектральні екстремуми в червоно-помаранчевої області. Мабуть, крім останніх, існують ще й структури зі спектральними екстремумами в більш високочастотної області, що відсікається застосованим світлофільтром. Кілька більш детальну інформацію з даного питання дає розрахунок Кг за формулою (82).
Таблиця 16. Оптична активність води після деяких фізичних впливів
вид води | Умова | |||
Кімнатна температура | Після прогріву при 40 ° С | |||
Білий світ (1) | Червоне світло (2) | Білий світ (3) | Червоне світло (4) | |
контроль Н20 | +0,02 ± 0,04 | +0,03 ± 0,05 | -0,20 ± 0,05 | +0,04 ± 0,04 |
тала | -0,14 ± 0,04 | -0,43 ± 0,04 | НІ | НІ |
омагніченная | +0,11 ± 0,03 | +0,15 ± 0,03 | -0,7010,06 | -0,30 ± 0,04 |
шокова | +0,28 ± 0,03 | 0,00 ± 0,0б | -0,54 ± 0,09 | -0,13 ± 0,04 |
Примітка. НІ - не досліджене (в даному досвіді). Номери стовпців (цифри 1 - 6) табл. означають те саме, що в цій табл. 16.
Дійсно, легко бачити, що для всіх зразків гетерогенність показань в стовпці 4 була більшою, ніж в стовпці 3 (табл. 16). Отже, відсікаючи короткохвильові частини спектру, ми збільшували гетерогенність показань приладу. Цьому може бути лише одне пояснення: в червоно-помаранчевої області є принаймні два взаємно протилежних екстремуму оптичної активності (максимум і мінімум) - в високочастотної області спектру повинен бути присутнім принаймні один спектральний екстремум, який частково компенсує більший за абсолютною величиною з екстремумів червоно-помаранчевої області. У той же час зустрічаються і протилежні випадки (див. Дані для талої та про намагніченість води, стовпці 1 та 2 в табл. 16), коли відсікання високочастотної частини спектра призводить до зниження гетерогенності варіант. Висновок з цих даних - зворотний: в високочастотної області спектра можуть максимум і мінімум активності, тоді як в червоно-помаранчевої області - по крайней мере один екстремум, що компенсує більший за абсолютною величиною з екстремумів високочастотної області.
Необхідно також відзначити важливий момент, пов`язаний зі специфікою пристрою сахариметра. В останньому, як відомо, для компенсації обертання площини поляризації, викликаного досліджуваним речовиною, застосовується кварцовий клин. У загальному випадку обертання площини поляризації, викликане деяким речовиною, через розбіжності кривої дисперсії оптичного обертання останнього з кривою кварцу можна компенсувати кварцовим клином лише в монохроматичному світлі. Однак крива дисперсії оптичного обертання сахарози близька до такої кварцу, в результаті чого розчини сахарози можна вивчати в білому світі. Отже, сам факт отримання задовільної компенсації кварцовим клином при дослідженні води в білому світі і в широкій червоно-помаранчевої області вказує на дві можливості: або крива дисперсії
оптичного обертання води близька до такої кварцу, або оптична активність води у видимому світлі проявляється лише у вузьких (причому взаємодоповнюючі в колірному відношенні) спектральних областях, пов`язаних з обговорювалися вище екстремумами. Очевидно, що віддати перевагу одній з цих гіпотез можна лише після спектрополяріметріческіх досліджень.
(° S), М ± т вимірювання | |
Охолодження до 4 ° С | |
Білий світ (5) | Червоне світло (6) |
-0,24 ± 0,03 | -0,341 + _0,05 |
+0,20 ± 0,05 | -0,16 ± 0,03 |
НІ | НІ |
-0,07 ± 0,03 | +0,21 ± 0,05 |
17, 19 - 22, якщо інше не обумовлено,
Таким чином, в загальному випадку в кожній з доступних нам спектральних областей - червоно-помаранчевої і більш високочастотної - є група спектральних екстремумів оптичної активності води, що складається принаймні з двох протилежних екстремумів - максимуму і мінімуму. Ці групи екстремумів знаходяться в реципрокних відносинах один з одним. Виходячи із загальних закономірностей формування кривих дисперсії оптичного обертання [139], природно припустити, що зазначені вище групи екстремумів є ефекти Коттона.
Всі дії на воду, зазначені в табл. 16, так чи інакше пов`язані зі зміною розчинності газів у воді. Тому в наступній серії дослідів вивчалося в першу чергу вплив дегазації і барботирования основними атмосферними газами (киснем і азотом) на оптичну активність води. Для цього рівноважну воду спочатку піддавали часткової дегазації, витримуючи її протягом 40 хв у відкритій посудині в барокамері при тиску, відповідному 10 000 м н. ур. м. Потім аліквоти отриманої води протягом 10 хв піддавали барботаціі азотом (особливої чистоти) або киснем (медичний) при кімнатній температурі і нормальному атмосферному тиску (табл. 17).
Як видно з табл. 17, незважаючи на значну зміну води (зрушення вліво) оптичної активності вихідної (контрольної) води в порівнянні зі значеннями, наведеними в табл. 16, якісна закономірність зміни оптичної активності в залежності від умов вимірювання (стовпці 1 - 4) для контрольної води збереглася. Часткова дегазація привела до невеликого зсуву активності вправо, в основному в червоно-помаранчевої області спектра. Однак після нагрівання праве зрушення різко зріс і перемістився в високочастотну область, тоді як в червоно-помаранчевої області відзначався зсув вліво.
Таблиця 17. Вплив розчинених газів н ЕМВ НВЧ-діапазону на оптичну активність (° 5) ваш, М ± т
вплив | Умова вимірювання | |||
1 | 2 | 3 | 4 | |
контроль Н20 | -0,4510,02 (27) | -0,37 ± 0,03 (44) | -0,58 ± 0,03 (54) | -0, Зою, 04 (51) |
дегазація | -0,43 ± 0,03 (44) | -0,30 ± 0,03 (46) | -0,46 ± 0,03 (43) | -0,4210,04 (50) |
дегазація +02 | -0,37 ± 0,04 (33) | -0,17 ± 0,03 (35) | -0,54 ± 0,03 (36) | -0,28 ± 0,04 (43) |
Дегазація + N2 | -0,72 ± 0,04 (32) | -0,6610,03 (36) | -0,49 ± 0,03 (37) | -0,3510,03 (31) |
КВЧ | -0,53 ± 0,04 (52) | -0,47 ± 0,04 (52) | -0,72 ± 0,04 (58) | -0,3710,04 (53) |
контактно | ||||
безконтактно | -0, б1 ± 0,02 (35) | -0,55 ± 0,02 (42) | Ч), 5410,03 (41) | -0,5710,04 (37) |
тала | -0,2710,04 (33) | -0,27 ± 0,03 (39) | -0,4710,03 (42) | -0,3510,05 (54) |
Примітка. В дужках вказано число варіант (індивідуальних відліків), що дає можливість розрахувати ХГ. Вимірювання виконані на деионизированной воді.
Барботація киснем і азотом привела до взаємно протилежних змін оптичної активності, причому в основному в червоно-помаранчевої області. Однак після нагрівання ці зрушення практично зникли. З огляду на всі застереження, висловлені вище, на підставі отриманих результатів можна зробити два висновки: а) концентрація розчинених газів у воді істотно впливає на оптичну активність последней- б) кисень і азот - антагоністи щодо впливу на оптичну активність води.
Оскільки в даний час є дані [408] про вплив ЕМВ радіочастотного діапазону на структуру води, нами також були проведені відповідні вимірювання. Як джерело ЕМВ використаний терапевтичний мікрохвильової апарат &ldquo-Поріг&rdquo- виробництва МНДЦ &ldquo-Відгук&rdquo- (Київ). Випромінювання його представляє собою квазібелий шум в діапазоні від 58 до 74 ГГц при випромінюваної потужності S100 мкВт. Такі параметри забезпечують відсутність помітного теплового ефекту ЕМВ при обробці макрооб`єктів. Були проведені дві серії вимірювань. В одній з них хвилевід випромінювача занурювали на 5 - 7 мм в воду, обсяг зразка якої становив 15 мл. У другій серії хвилевід закінчувався на відстані 2 мм над поверхнею такого ж зразка води. Отримані дані, представлені в табл. 17, показують, що в обох варіантах ЕМІ &ldquo-Порога&rdquo- зробило значущу дію на оптичну активність води, причому спектральні характеристики і термостабільність отриманого ефекту залежали від способу впливу (т. е., мабуть, від частки потужності ЕМІ, що проникає в товщу води). Для більш однозначних висновків на сьогодні немає підстав.
Таблиця 18. Температурна залежність оптичної активності (° 5) води.
Примітка. Виміри проведені на деионизированной воді при використанні термостатіруемой бронзової кювети довжиною 40 см (у всіх інших випадках застосовували скляну кювету довжиною 20 см), над рисою - показник для рівноважної води-під рискою - для дегазованої, т. Е. Залитої в герметичну кювету безпосередньо з апарату "Milli-Q Water&rdquo-. Кожне число є результат обробки даних 41 відліку.
У табл. 17 наведені також дані про оптичної активності талої води. Отримані значення при високому рівні значущості відрізняються від контрольних. Однак аж ніяк не в меншій мірі вони відрізняються від своїх аналогів, наведених в табл. 16. Це служить ще одним нагадуванням про лабільності водних структур під дією безлічі не піддаються обліку чинників і відповідно про крайньої обережності, необхідної при інтерпретації результатів подібних експериментів.
Викладені вище дані про вплив розчинених газів і температурного гістерезису на оптичну активність води послужили підставою для проведення ще одного експерименту. Визначали температурну залежність оптичної активності рівноважної і дегазованої води в інтервалі від 23,5 ° С (кімнатної температури в дні проведення вимірювань) до 90 ° С (табл. 18). Використовували термостатіруемого бронзову кювету довжиною 40 см (в інших описаних тут дослідах застосовували скляну кювету довжиною 20 см).
При бажанні читач може самостійно зробити висновки про походження кожної пари чисел, в тому числі і про спектральних співвідношеннях, за аналогією з тими, які були зроблені вище для даних з табл. 16 і 17. У силу висловлених вище застережень ці висновки на сьогоднішній день навряд чи можуть мати принципове значення. Як же спостережень, які претендують на
фундаментальність, відзначимо лише такі. По-перше, оптично активні структури в воді продовжують існувати навіть при такій високій температурі, як 90 ° С. Его ще раз свідчить на користь припущення про єдину по всьому об`єму фрактальної структурі рідкої води. По-друге, звертає на себе увагу виділена точка 45 ° С, зазначена як в рівноважної, так і в дегазованої воді. Раніше встановлено [15], що температура 45 -46 ° С відповідає мінімальній стисливості рідкої води. Однак інтерпретувати таку кореляцію при відсутності спектрополяріметріческіх даних навряд чи можливо.
Результати, викладені в цьому підрозділі, були в подальшому використані при отриманні ВСІМ оптично активних речовин, що дозволило скласти більш детальне уявлення про фізичному сенсі спостережуваних ефектів.
